X Международная студенческая научная конференция Студенческий научный форум - 2018

Введение

Для контроля сварных швов трубопроводов применяют ультразвуковой[1], тепловой, радиационный контроль[2]. В связи с высокой информативностью, широкое применение получил именно радиационный контроль(Рисунок 1).

Рисунок 1 – Схема рентгенографического контроля, где 1 – источник ионизирующего излучения; 2 – лучи ионизирующего излучения; 3 – объект контроля; 4 – детектор излучения

При контроле кольцевых сварных швов трубопроводов применяют два вида источников ионизирующего излучения: с направленным и панорамным выходом рентгеновского излучения[3]. В процессе использования направленного выхода трубопровод просвечивается через две стенки, что приводит к увеличению толщины просвечиваемого материала и ухудшению качества выходных данных. Данный метод имеет большую погрешность. При строительстве и контроле трубопроводов целесообразней использовать панорамные генераторы рентгеновского излучения, обеспечивающие круговое распространение излучения. Однако, панорамные генераторы рентгеновского излучения обладают большими массо-габаритными характеристиками и высокой стоимостью.

В данной статье представлен вариант использования генератора рентгеновского излучения направленного типа при просвечивании через одну стенку трубопровода. На рисунке 2 приведена принципиальная съема следящей системы. Источник ионизирующего излучения крепится снаружи трубопровода, детектор – внутри трубы. При изменении углового положения источника, датчики рентгеновского излучения регистрируют данное изменение и приводят привод следящей системы в движение и система будет поворачиваться до тех пор, пока не будут достигнуты начальные условия. Как только система вернулась в исходное положение, начинается радиационный контроль нового участка исследуемого объекта.

Рисунок 2 – Система слежения детектора излучения за источником, где

Такое взаимное расположение источника, объекта контроля и детектора позволяет одновременно решить ряд важный моментов:

Возможность использования генераторов направленного, а не панорамного действия. Что значительно снижает стоимость самоходной следящей системы радиационного контроля.

Размещение источников ионизирующего излучения снаружи трубопровода позволит применять дизельные или бензиновые электрогенераторы, что в полевых условиях играет существенную роль.

Размещение генератора снаружи трубы увеличивается теплообмен с окружающей средой за счет естественной конвекции, что позволит увеличить время беспрерывной работы генератора при высоких значениях температуры воздуха. Самоходная следящая система, в свою очередь, не требует системы охлаждения и может беспрепятственно находиться в замкнутом пространстве трубопровода.

Для осуществления автономного поворота детектора излучения синхронно с источником, необходимо наличие датчиков рентгеновского излучения, установленных на корпусе следящей системы(Рисунок 3). При повороте источника интенсивность дозы поступающая на датчики меняется. Сравнением показаний датчиков и последующим преобразованием сигнала можно определить положение источник, после чего, подать сигнал на привод следящей системы.

Рисунок 3 – Принцип поворотного механизма

Для закрепления на корпусе следящей системы, датчики ионизирующего излучения должны обладать минимальными массо-габаритными характеристиками, а также, низкой стоимостью производства. В данной работе производится обзор имеющихся методов регистрации излучения.

1. Прохождение ионизирующих частиц через вещество

На данный момент имеется несколько основных методов регистрации излучения. На их основе было создано множество датчиков различных конфигураций. Между тем, по-прежнему остается актуальным вопрос разработки новых более эффективных детекторов, методов обработки экспериментальных данных и т.д. Предъявляемые к разработчикам требования порой бывают противоречивыми. К примеру, выставляется требования обеспечения высокого энергетического расширения при максимальном быстродействии датчика; гарантирование максимальной эффективности регистрации при минимальных габаритах.

Выделение энергии при взаимодействии ионизирующего излучения с веществом происходит при таких физических процессах, как:

Комптоновское рассеяние;

Фотоэффект(фотоэлектрическое поглощение);

Рождение электронно-позитронных пар.

При комптоновском рассеянии квант излучения изменяет траекторию своего движения и рассеивает часть своей энергии, а при фотоэффекте и рождении электронно-позитронных пар квант полностью поглощается.

При проведении рентгенографического контроля на пути пучка частиц от источника до детектора находится объект контроля. В качестве детектора может выступать как одноразовая рентгеновская пленка, так и цифровые многоразовые детекторы. При прохождении пучка частиц через объект контроля, наблюдаются перечисленные выше физические процессы, сопровождающиеся выделением энергии. Те же самые процессы будут отчетливо наблюдаться при достижении излучения детектора. По этой причине, изучение процесса прохождения частиц через вещество является актуальной задачей.

Процесс проникновения частицы через вещество имеет случайный характер. Каждый элемент траектории частицы – энергия после рассеяния, угол рассеяния, длина свободного пробега и т.д – определяется случайной величиной, которая имеет известное распределение.

Определить вероятность протекания того или иного взаимодействия кванта с веществом возможно при помощи численного метода Монте-Карло[4,5]. Численный метод Монте-Карло позволяет проводить расчеты стохастических процессов с высокой степенью точности. Данный метод получил широкое распространение в задачах, связанных с обеспечением радиационной безопасности, определения процессов распространения различных видов элементарных частиц в веществе, получения численный результатов взаимодействия (например, угловые и энергетические распределения частиц, величина дозы за защитой, альбедо), исследование чувствительности детекторов частиц и др[5].

Вероятность взаимодействия зависит от элементного состава вещества и от энергии регистрируемых квантов. Таким образом, вероятность комптоновского рассеяния пропорциональна атомному номеру вещества Z, рождения пар изменяется как , а вероятность фотоэффекта как . Также, вероятность взаимодействия излучения с детектором пропорциональна плотности и объему регистрируемого вещества. В качестве вещества для регистрации рентгеновского излучения целесообразно применять тяжелые элементы с высоким атомным номером.

2. Методы регистрации ионизирущих частиц и излучения

Методы регистрации ионизирующих частиц и излучения весьма разнообразны и основаны на использовании газообразных, жидких или твердых детекторов. Перечислим основные виды регистрации ионизационных частиц и гамма-излучения:

Газовые ионизационные детекторы:

1.  
   Ионизационные камеры;

   Пропорциональные счетчики;

   Счетчики Гейгера-Мюллера;

   Газонаполненные ионизационные детекторы;

Полупроводниковые детекторы;

Сцинтилляционные детекторы:

1.  
   Органические сцинтилляторы;

   Неорганические сцинтилляторы[6].

Во многих задачах науки и техники требуется определение жесткого рентгеновского или гамма излучения. В случаях, когда поток квантов излучения мал, для его регистрации применяют сцинтилляционные и полупроводниковые детекторы, работающие в счетном режиме, а также, пропорциональные счетчики.

Особенностью данных детекторов является пропорциональность амплитуды выходного сигнала энергии, образовавшейся в детекторе при регистрации кванта. В общем случае, выходной сигнал детектора пропорционален количеству возбуждённых атомов и молекул регистрирующего вещества, либо числу образовавшихся носителей заряда[7].

В данной работе был проведен обзор имеющихся видов детекторов ионизирующих частиц и излучения на базе сцинтилляторов.

2.1 Сцинтилляторы

Сцинтилляционный метод контроля и измерения ионизирующих излучений основан на регистрации вспышек света в веществе сцинтиллятора при прохождении через него частиц. Данные вспышки носят название сцинтилляций. Детекторы на основе сцинтилляторов посредством фоточувствительных элементов регистрируют световой поток, величина которого пропорциональна числу квантов попавших на сцинтиллятор. Детектор данного типа состоит из слоя сцинтиллятора и фоточувствительного элемента. На рисунке ниже представлена принципиальная схема на основе сцинтиллятора.

Рисунок 4 – Принципиальная схема сцинтилляционного датчика

При попадании заряженной частицы на слой сцинтиллятора происходит их рассеивание. В результате прохождения частицы через вещество его атомы и молекулы возбуждаются. При возвращении в невозбужденное состояние атомы испускают фотоны, которые собираются в спектральном диапазоне сцинтиллятора и попадают на фоточувствительный элемент

2.1.1 Органические сцинтилляторы

Свойство сцинтиллировать у неорганических кристаллов принадлежит кристаллической решетке. В случае с органическим сцинтиллятором данное свойство характерно для молекул[7]. Молекула может светиться в парах и растворах. Органические сцинтилляторы состоят из углеводородов. К органическим сцинтилляторам можно отнести антрацен, p-терфелин, стильбен [8] Органические детекторы получили широкое распространение в задачах регистрации быстрых нейтронов[9]. Органические сцинтилляторы с каждым днем находят все большее применение в областях, включая ядерную медицину[10], определение черной материи[11], регистрация нейтрино и др.

Органические сцинтилляторы обладают рядом важных характеристик при их использовании в детекторах, а именно: хорошие временные характеристики, возможность определения формы импульса, способность сохранения информации об энергии падающих нейтронов[9]. В работе [12] описана методика применения органических жидких сцинтилляторов для регистрации фотонов.

Органические сцинтилляторы встречаются как в жидком, так и в твердом виде.

Сцинтиллирующие растворы получают при растворении органического вещества в органическом растворителе. Концентрация при этом составляет примерно 3-8 г/л. В качестве примера можно привести раствор в ксилоле () p-терфелина (). Для смещения спектра в область большей чувствительности, в раствор могут вводиться добавки. К наиболее используемым добавкам можно отнести вещество под названием POPOP. В результате ввода добавки, максимум светимости наблюдается на 350 нм. Время высвечивания при этом составляет 2 нс. Другими используемыми на практике растворителями являются фенилциклогексан и толуол. В качестве сцинтиллирующих материалов выступают тетрафенил бутадиен (PBD) и дифенилоксазол (PPO).

При растворении сцинтиллирующего органического вещества в жидком мономере и последующей полимеризации, то получится сцинтилирующая пластмасса или твердый сцинтиллирующий раствор. В качестве примера пластмассового сцинтиллятора можно привести раствор в полистироле p-терфилина. Для смещения спектра также как и в случае с жидким сцинтиллятором вводится добавка – вещество POPOP или др.

К основным достоинствам органически сцинтилляторов по сравнению с неорганическими сцинтилляторами можно отнести меньшее время высвечивания[6]. К недостаткам относится меньший световыход. Органические детекторы преимущественно используются в задачах высоких энергий.

У жидких сцинтилляторов также имеются свои преимущества:

1. Жидкий сцинтиллятор возможно налить в сосуд любой формы и размеров. Согласно [7] цельные детекторы выполняются именно с использованием жидких сцинтилляторов.

2. Жидкий сцинтиллятор обладает возможностью ввода добавок, в том числе радиоактивных нуклидов. При таком взаимодействии детектора и источника достигается максимальная эффективность регистрации.

2.1.2 Газообразные сцинтилляторы

Все благородные газы обладают способностью сцинтиллировать как в газообразном, так и в состоянии сжижения. Наиболее эффективным газообразным сцинтиллятором считается ксенон[13,14]. Рекомбинация ионов и электронов в газообразной среде при атмосферном давлении не вносит вклада в свечение. По этой причине, световыход в результате сцинтилляции не зависит от плотности ионизации. Эти объясняется широкое использование газовых сцинтилляторов для исследования и регистрации осколков деления ядер и тяжелых заряженных частиц с энергией менее 100 кэВ [7].

При росте давления повышается световыход за счет рекомбинации. Все благородные газы как в жидком, так и в газообразном виде излучают свет в ультрафиолетовом диапазоне. Энергия и длины волн, которые соответствуют максимуму полос излучения, равны: криптон – 8,2 эВ, 150 нм; аргон – 9,5 эВ, 130 нм; ксенон – 7,2 эВ, 170 нм.

Регистрация сцинтилляции газов осуществляется при помощи использования фотоэлектронного умножителя (ФЭУ). В случае использования ксенона, ФЭУ должен иметь кварцевое окно, а для других газов – фторид лития или фторид магния.

2.2 Неорганические сцинтилляторы

Развитие детекторов излучения на основе неорганических сцинтилляторов подробно описано в [15]. Сфера применения детекторов на базе неорганических сцинтилляторах обширна и распространяется как на прикладные, так и на научные задачи. Большой выбор задач и специфических условий к ним оказывает влияние на конструкцию разрабатываемых сцинтилляторов [16]. Данных вид кристаллов нашел широкое применение в задачах определения рентгеновского и гамма-излучения низких энергий[17-19].

К неорганическим сцинтилляторам относятся йодит цезия (CsI(TI)), йодит натрия (NaI(TI)), германат висмута(), вольфрамат кадмия() и др. Каждый вид сцинтилляционного кристалла обладает своими преимуществами и недостатками. К примеру, к достоинствам германата висмута можно отнести малую величину радиационного пробега мм. Недостаток – при изготовлении кристалла германата висмута возможно образование воздушных пузырьков в его объеме. Данные полости приводят к рассеянию, вследствие чего, происходит потеря света.

В таблице ниже приведены параметры некоторых сцинтилляторов, применяемых в детекторах:

Таблица 1 – Свойства ряда сцинтиллирующих монокристаллов

Материал	Плотность,	Пиковая эмиссия , нм	Время высвечивания, нс
[20]	7,9	480
[20]	8,3	430	8
NaI(TI)[16]	3,7	415	230
CsI(TI) [16]	4,51	550	900
[16]	7,13	480	300

Сцинтилляционные детекторы на основе неорганических кристаллов обладают рядом преимуществ по сравнению с другими типами детекторов[21]. Приведем некоторые из них.

1. Высокая плотность. Неорганические сцинтилляторы могут достигать плотности более 8 , что повышает тормозную способность по отношению к излучению. Кроме этого, высокая плотность позволяет обеспечить компактность детекторов. Высокая величина тормозной способности играет важную роль при проектировании многодетекторных систем.

2. Высокое быстродействие. Сцинтилляционные детекторы на основе неорганических кристаллов обладают широким спектром высвечивания сцинтилляции. Причем, они могут излучать короткие импульсы света. К примеру, для фтористого бария постоянная времени составляет 600 пс. Данное преимущество позволяет использовать сцинтилляционные неорганические детекторы в системах с высоким временным разрешением.

Комбинация высокой плотности и способность быстрого высвечивания сцинтилляции позволяет регистрировать редкие события в физике частиц. Данное сочетание двух вышеперечисленных параметров свойственно только для кристаллических сцинтилляторов.

3. Идентификация частиц. При поглощении веществом сцинтиллятора γ-квантов и частиц с кристалла на фоточувствительный элемент поступает определенное количество света. Поскольку количество попавшего на фотоэлемент света пропорционально амплитуде выходного сигнала, появляется возможность определения вида частиц, попавших на сцинтиллятор. Данное свойство широко используется на практике[22, 23].

4. Световыход. Неорганические кристаллы обладают наибольшим световыходом по сравнению с другими видами сцинтилляторов(органические, жидкие,газовые). Величина световыхода для неорганического кристалла образованного редкоземельными элементами превосходит данную качественную характеристику для жидкого ксенона. Вопрос повышения световыхода неорганических до сих пор остается актуальным[24, 25].

5. Радиационная стойкость. Неорганические кристаллы сохраняют стабильность параметров и свою работоспособность даже при интенсивных излучениях. Высокая стабильность параметров кристаллов под действием радиации достигается при их производстве. Данное качество позволяет использовать неорганические кристаллические материалы в детекторах и применяются в космическом пространстве[26], исследование недр методом гамма-каротажа[27].

В работе [28] представлены результаты экспериментов по определению радиационной стойкости детектора рентгеновского излучения на с неорганическим сцинтиллятором . Результаты эксперимента показали, что на амплитуду выходного сигнала может оказывать влияние клеевое соединение между слоем сцинтиллятора и фоточувствительного элемента. Было определено, что оптические клеи на основе силоксановых каучуков обладают существенно большей радиационной стойкостью, чем клеи на основе эпоксидной смолы.

6. Долговечность. Кристаллы сохраняют свои физические и химические свойства на протяжении долгого времени. В связи с этим, при проведении долгосрочных экспериментов(10-20 лет) в физике частиц, а также высоких энергий, как правило, применяют детекторы на базе сцинтилляционных кристаллов.

7. Объем. Современные технологии позволяют создавать сцинтилляторы с объемом до нескольких кубических метров, что дает возможность регистрации как редких событий при взаимодействии элементарных частиц, так и изучение высокоэнергетических космических лучей. Отличительной особенностью сцинтилляционных кристаллов по сравнению с черенковским и сцинтилляционными детекторами других видов является высокое значение величины выхода сцинтилляций за единицу времени. Данная особенность делает монокристаллы весьма актуальными в космической деятельности.

2.2.1 Неорганические сцинтиллирующие стекла

Одним из видов неорганических сцинтилляторов являются стекла. Сцинтиллятор на основе стекла может обладать сложной комплексной геометрией, чего практически невозможно достичь при использовании монокристаллов. Имеется возможность изменения характеристик керамических сцинтилляторов путем введения различных добавок в их состав. Таким образом, можно подобрать состав сцинтиллятора под конкретную задачу. Для активации керамических сцинтилляторов используют редкоземельные металлы, как правило – церий. Данная активация дает величину спектральной полосы свечения равно 3,2 эВ(фиолетовый цвет).

Сцинтиллирующие стекла нашли широкое применение в двух областях:

Регистрация нейтронов;

Детектирующие элементы электромагнитного калориметра.

Использование керамических сцинтилляторов в вышеперечисленных областях обуславливается экономическими соображениями, а именно – меньшие финансовые затраты относительно возможности применения других видов сцинтилляторов. Кроме этого, в работах [29,30] указывается, что керамические сцинтилляторы обладают равносильными, а местами даже лучшими параметрами, чем монокристаллы.

Заключение

Проведенный анализ детекторов ионизационных частиц и излучений показал, что для автономного комплекса цифровой радиографии в состав которой входит следящая система для регистрации излучения наилучшими характеристиками обладают неорганические сцинтилляторы. Данный выбор был сделан в связи с достоинствами сцинтилляционных кристаллов, а именно высокая эффективность регистрации, низкая стоимость, возможность создания компактных датчиков и радиационной стойкостью. Кроме этого, неорганические кристаллы по сравнению с органическими сцинтилляторами обладают сравнительно большим световыходом.

Таким образом, для датчиков излучения в следящей системе целесообразней применять детекторы на основе неорганических сцинтилляторов.

Список литературы:

1. Khaled Metwally, Emma Lubeigt, Sandrine Rakotonarivo, Jean-François Chaix, François Baqué, Gilles Gobillot, Serge Mensah. Weld inspection by focused adjoint method//Ultrasonic. – 2017. –V.83. – P.80-87

2. Muthukumaran M. Anisotropic diffusion based denoising on X-radiography images to detect weld defects//Digital signal processing. – V. 68. – P.112-126 (2017)

3. ГОСТ 7512-82 Контроль неразрушающий. Соединения сварные. Радиографический метод[Текст]. -Взамен ГОСТ 7512-75. - введ. 1984-01-01 -Москва: Изд-во стандартов, 1984. - 14 стр.

4. Mayuresh Kulkarni, Ronald Dendere, Fred Nicolls, Stef Steiner, Tania S. Douglas. Monte-Carlo simulation of a slot-scanning X-ray imaging system// Physica Medica. – V.32. – 2016. – P. 284-289

5. A.R.Garcia,E.Mendoza,D.Cano Ott, R.Nolte, T.Martinez, A.Algora, J.L.Tain, K.Banerjee, C.Bhattacharya. New physics model in GEANT4 for the simulation of neutron interactions with organic scintillation detectors// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment . – 2017. – V. 868. – P.73-81

6. Е.В. Голодных. Обзор детекторов гамма-излучения для контроля положения ствола горизонтальной скважины // Вестник науки Сибири электронный научный журнал: / Томский политехнический университет (ТПУ) . — 2013 . — № 1 (7) . — С. 129-138

7. А.И. Болоздыня. Детекторы ионизирующих частиц и излучений. Принципы и применение: Учебное пособие/ А.И. Болоздыня, И.М. Ободовский – Долгопрудный: Издательский Дом «Интеллект», 2012. – 208 с.

8. Takayuki Yanagida, Kenichi Watanabe,Yutaka Fujimoto.Comparative study of neutron and gamma-ray pulse shape discrimination of anthracene, stilbene, and p-terphenyl // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2015. – V.784. – P.111 – 114

9. Mark A.Norsworthy, Marc L.Ruch, Michael C.Hamel, Shaun D.Clarke, Paul A.Hausladen, Sara A.Pozzi. Light output response of EJ-309 liquid organic scintillator to 2.86–3.95 MeV carbon recoil ions due to neutron elastic and inelastic scatter // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2018. – V.884. – P. 82-91

10. S.D. Clarke, E. Pryser, B.M. Wieger, S.A. Pozzi, R.A. Haelg, V.A. Bashkirov, R.W. Schulte. A scintillator-based approach to monitor secondary neutron production during proton therapy// Medical Physics. – 2016. – V. 43(11). – P. 5915–5924

11. J. Hong, W.W. Craig, P. Graham, C.J. Hailey, N.J.C. Spooner, D.R. Tovey. The scintillation efficiency of carbon and hydrogen recoils in an organic liquid scintillator for dark matter searches// Astroparticle Physics. – 2002. – V.16. – P. 333–338

12. J.Nattress, I.Jovanovic. Response and calibration of organic scintillators for gamma-ray spectroscopy up to 15-MeV range// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2017. – V.871 . – P.1-7

13. Fabio Sauli. Radiation imaging with gaseous detectors// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2018. – V.878. – P. 1-9

14. Ikuko Murayama, Shogo Nakamura. Time profile of the scintillation from liquid and gaseous xenon // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2014. – V. 2014. – P.533 – 537

15. J.B. Birks. The theory and practice of Scintillation Counting. – London, Pergamon Press, 1964. – 684 p.

16. Ю.К. Акимов. Детекторы ядерных излучений на основе неорганических сцинтилляторов// Физика элементарных частиц и атомного ядра. – 1994. – Т. 25(1) – С. 229

17. Gul Rooh, Arshad Khan, H.J. Kim , H. Park , Sunghwan Kim. : New intrinsic scintillator for X-ray and γ-ray detection// Optical Materials. – 2017. – V.73. – P.523 – 526

18. Jai Singh, Alexander Koblov, Designing an optimally proportional inorganic scintillator// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2012. – V.685. – P. 25-28

19. H.J.Kim, Gul Rooh, Sunghwan Kim. : New fast and efficient scintillator for X- and γ-ray detection// Journal of Luminiscense. -2017. – V.186. – P.219-222

20. Jarek Glodo, Yimin Wang, Ryan Shawgo, Charles Brecher, Rastgo H. Hawrami, Joshua Tower, Kanai S. Shah. New Developments in Scintillators for Security Applications// Physics Procedia. – 2017. – V.90. – P.285- 290

21. М.В. Коржик. Роль сцинтилляционных детекторов в ядерно-физических измерениях// Фундаментальные и прикладные физические исследования. – 2012. - №3. – С.352 – 356

22. A.Lieberwirth, W.Ensinger, P.Forck, S.Lederer. Response from inorganic scintillation screens induced by high energetic ions// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. – 2015. – V. 365. – P. 553-539

23. Carel W.E.van Eijk. Inorganic scintillators for thermal neutron detection// Radiation Measurements. – 2004. – V.38. –P.337-342

24. Z. Zhu, S. Wu, C. Xue, J. Zhao, L. Wang, Y. Wu, B. Liu, C. Cheng, M. Gu, H. Chen. Enhanced light extraction of scintillator using large-area photonic crystal structures fabricated by soft-X-ray interference lithography// Applied Physics Letters. – 2015. – V.106. – 241901

25. Z. Zhu, B. Liu, C. Cheng, Y. Yi, H. Chen, M. Gu. Improved light extraction efficiency of cerium-doped lutetium-yttrium oxyorthosilicate scintillator by monolayers of periodic arrays of polystyrene spheres // Applied Physics Letters. – 2013. – V.102. – 071909

26. А.В. Дудник, Е.В. Курбатов, Я. Сильвестер, М. Сиярковски, М. Ковалински, В.А. Тарасов, Л.А. Андрющенко, И.Л. Зайцевский, Э. Валтон. Разработка малогабаритного спутникового прибора SIDRA для мониторинга потоков заряженных частиц в космическом пространстве//Космічна наука і технологія. – 2012. – №18(6). – С.22-34

27. V.A. Morozov, N.V. Morozova,V.B. Zlokazov. Implementation of autocorrelation method for investigations of the scintillator decay time and space correlation of radiation// Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. – 2015. – V.775. – P.148-153

28. M.M. Shtein, L.F. Smekalin, S.A. Stepanov, I.A. Zatonov, T.V. Tkacheva, E. Yu. Usachev.Studying radiation hardness of a cadmium tungstate crystal based radiation detector [Electronic resource] // IOP Conference Series: Materials Science and Engineering . — 2016 . — Vol. 135 : Issues of Physics and Technology in Science, Industry and Medicine . — [012042, 6 p.] . — Title screen. — [References: 6 tit.].- URL: http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1757-899X/135/1/012042/meta

29. Chen Hu, Xiqi Feng, Jiang Li, Lin Ge, Yan Zhang, Huamin Kou, Jiayue Xu, Yubai Pan. Fabrication, optical and scintillation properties of ceramic scintillators//Optical Materials. – 2017. – V.69. – P. 214- 218

30. M. Nikl, J.A. Mares, N. Solovieva, H.-L. Li, X.-J. Liu, L.-P. Huang, I. Fontana, M. Fasoli, A. Vedda, C. D'Ambrosio. Scintillation characteristics of optical ceramics// Journal of Applied Physics. – 2017. – V.101. – 033515.

Код для цитирования: Скопировать