Для визуализации процесса происходящего в термосифоне изготовили его модель из стеклянной трубки диаметром 8мм и длиной 230мм заполненной рабочим веществом-эфиром. Уплотнение первого и второго конца трубки выполнялось герметикам типа «Алмаз» имеющий температуру разрушения 150℃. Рабочий диапазон температур термосифона от 29℃ до 80℃. Выбор диапазона обусловлен безопасностью при работе с прибором. В качестве нагревательного элемента использовали проволочное сопротивление 500 ом типа ПЭВ-15. Параметры нагревателя: мощность 12,5вт ват, напряжение 80 В, токе 0,16А. Диаметр каркаса проволочного сопротивления выполнен из огнеупорного материала. Трубчатый канал сопротивления диаметром 9мм использовался в качестве посадочного гнезда для стеклянной трубки термосифона.
Процесс охлаждения объекта тепловой трубой можно исследовать с помощью градиентной термографии. Для исследования тепловых полей термосифона воспользовались жидкокристаллическим детектором, который в режиме реального времени, визуализирует градиентную термограмму, а фиксация её на видиокамеру позволяет проследить её динамику. Набор таких детекторов обширен техника и методика их применения зависит от решаемой задачи [2,3,4,5]. В них применяются жидкие кристаллы холестерического типа с высокой чувствительностью к температуре. По данным отмеченным в работе [3] чувствительность плёнки жидких кристаллов порядка 10-4℃. Для одноразового анализа жидкие кристаллы наносятся непосредственно на интересующий нас участок, обеспечив для этого необходимую чистоту поверхности и черный фон. В опыте рис.1 использовалась фотокамера «Panasonic DMC FS42» в режиме видио, что позволило в реальном времени отследить на поверхности термосифона развитие фронта тепловой волны.
Рис.1
График распространения фронта тепловой волны на участке конденсации пара за 130с. Применяемые жидкие кристаллы холестерического типа с мезофазой 55-60℃.
Слайд на рис.1. получен путём монтажа девяти моментов прохождения поверхностной тепловой волны с шагом регистрации 14,4 с. Если провести огибающую фронта волны для всех моментов, то она будет характерна для нелинейного процесса.
Полученная термограмма расшифровывается с помощью градуированной шкалы температур для жидких кристаллов с мезофазой 55-60℃.
Рис.2. Градуированная шкала для термоиндикаторов 55- 60℃.
Красный цвет 55℃ . Оранжевый 56 ℃. Жёлтый 57 ℃ . Зелёный 58 ℃ . Голубой 58,5 ℃ . Синий 59℃ . Фиолетовый 60℃.
Зная температуру поверхности термосифона можно экспериментально определить температуру в симметрично расположенной точке внутри трубы на эквивалентной модели. Для этого определяем коэффициент температуропередачи J стеклянной трубки:
J = tc1tc2,
где
tc1 – температура внутри стеклянной трубки.
tc2 – температура на поверхности стеклянной трубки.
Задавая и замеряя температуру внутри трубки, определяем с помощью термопары типа К и мультиметра ТМ-902С температуру в симметричной точке, данные заносим в таблицу 1.
Таблица 1
п/№ |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
Среднее значение |
tc1 |
26 |
29 |
32 |
32 |
36 |
36 |
40 |
|
tc2 |
23 |
26 |
27 |
29 |
32 |
28 |
28 |
|
J |
1,130 |
1,115 |
1,185 |
1,103 |
1,125 |
1,285 |
1,428 |
1,195 |
Таким образом, взяв за основу среднее значение J можно по термограмме определить температуру парового столба. Например: для 1 момента зелёный цвет на поверхности термосифона отражает tc2 = 58℃ тогда в симметричной точке внутри термосифона tc1 = Jtc2 = 1,195∙58 ℃ =69,31℃ и т.д.
Тепловой поток через стенку термосифона определяем согласно уравнения (1):
ql = Ql = π(tc1-tc2)Rц, (1)
где Q – тепловая мощность цилиндра длиной l, l=230 mm;
m - масса рабочего вещества c трубой 16г, вес трубы 14г.
tc1- температура внутренней поверхности цилиндра;
tc2- температура внешней поверхности цилиндра;
Rц - термическое сопротивление стенки цилиндра.
Термическое сопротивление стенки цилиндра:
Rц =1,15λlogdнdв, (2)
где
dн- наружный диаметр цилиндра 8мм;
dв- внутренний диаметр цилиндра 6мм.
Таким образом, можно проследить динамику температуры и теплового потока, термическое сопротивление стенок термосифона, высоту парового столба и т.д.
Вывод. Предложенная методика расчёта волнового фронта парового столба использует в основном эмпирический материал. Применение жидких кристаллов позволяет провести расчёт необходимых параметров.
Литература.
Накоряков В.Е., Покусаев Б.Г., Шрейбер И.Р. Волновая динамика газо- и парожидкостных сред. 1983.
Блинов Л.М. Электро и магнитооптика жидких кристаллов. Изд. Наука. М.,1978,с.384.
J.L. Ferganson. Cholesteric structure1.Optical properfies. Mol. Crystals. Vol 1. P. 293-307.April. 1966.
. Г.В. Оглоблин, В.В. Стулов. Методика расчёта теплового потока через широкую стенку прямоугольной модели кристаллизатора.// Материалы м.н-т.к «Проблемы и перспективы обработки материалов и заготовительных производств».,Т.2.,Комсомольск – на - Амуре., 2010.,с.393-394.
Г.В. Оглоблин, В.В. Стулов. Методика моделирования теплообмена на стенках кристаллизатора.//Известия ВУЗов. Чёрная металлургия.№10.2012.С.14-16